摘要：为了处理，特别是聚合物安稳实用化所面对的瓶颈，业内人士对聚合物安稳显示器的各个方面，例如：新的电极结构和形状、单体在聚合物网络结构中的散布、GTG呼应时刻和作业物理进程等方面作了许多研讨，文章对此作了归纳介绍。

　　蓝相液晶由于其优异的特性，已引起了业内人士的广泛留意。为了提前实用化，人们对聚合物安稳蓝相液晶（polymer- stabilized- blue phase liquidcrystal，PS- BPLC） 所面对的问题进行了很多的研讨，下面对这些研讨作业作归纳介绍。

　　（1）具有亚毫秒的呼应时刻，不光使液晶显示器有或许完成场序彩色显示形式，还能够大大下降动态伪像，而场序彩色显示形式显示器的分辨率和光学功率是惯例的3 倍；

　　BP- LC 实用化从前面对的严峻问题是蓝相存在的温度规模太窄，它只存在于手性向列相（胆固醇相）与弄清相（各向同性）之间的0.5～2℃规模中。而跟着聚合物安稳蓝相液晶的发现，BP- LC 存在的温度规模已扩展到- 10～50℃，可是依然面对下列两大问题：

　　① 驱动电压太高。假如选用如共平面开关结构（IPS）液晶盒中的穿插指电极，当BP- LC 的Kerr 常数K 为约10nm/V2 时，驱动电压约为50Vrms；

　　BP- LC 的作业原理是根据Kerr 效应。将蓝相液晶置于两平行电极板之间就构成一个Kerr 盒，外加电场经过平行电极板效果在BP- LC 上，在外电场效果下，BP- LC 就变为光学上的单轴晶体，其光轴方向与电场方向平行。当线偏振光以笔直于电场的方向经过BP- LC 时，将分解为两束线偏振光，一束的光矢量沿着电场方向，另一束的光矢量与电场笔直。

　　它们的折射率别离称为正常折射率n0 与失常折射率ne。蓝相液晶是正或负双折射物质，取决于ne- n0值的为正或负。

　　式中， 是入射光的波长，K 是Kerr 常数，E 是外加电场。由于蓝相液晶有较强的Kerr 效应，所以公式（1）只适用于未饱满前的较小电场状况。

　　可是Kerr 盒的结构是不适用于显示器的，由于按规范Kerr 盒结构，电压是加在两平行电极板之间，即电场是笔直于电极板的，入射光要与电场笔直有必要从两平行电极板之间入射。作为显示器，入射光是笔直于两平行通明电极板入射的，要发生与入射光笔直的电场，只能将平行电极制造鄙人通明电极板上。为了增强电场，每组两平行电极有必要很接近，即做成如共平面开关结构液晶盒中的穿插指电极结构。

　　在液晶盒上、下各置一片偏振方向相互笔直的偏振片，当液晶盒上无电场时，BP- LC 的体现好像一个各向同性介质，与上偏振片偏振方向相同的入射偏振光透不过液晶盒，出现一个黑布景；当液晶盒上加有电场时，BP- LC 的体现好像一个具有双折射特性的单轴晶体，其n 随外加电场的平方而添加，透过的光强度也随之添加，到达使用BP- LC 的Kerr效应，用外电场完成调光的意图。这类器材透射率T与相位推迟的关系为：

　　如图1 所示。电极之间发生的电场只要水平电场重量对透射率有贡献，其笔直重量是没有用的。水平电场重量在电极平面内较大，越向上（即越接近顶部玻璃）越小，为了使顶部的液晶在“开”态时也有满足的透射率，有必要加大极间电压。一般矩形横截面电极间的水平电场重量比梯形横截面电极间的要小，所以前者“开”态的电压大。

　　比较上列数据能够看出，选用梯形横截面电极能够明显下降“开”态电压而又保持较高的通明度，原因在于梯形横截面电极发生的电场能愈加深化地浸透进入顶部。

　　是否能够依托削减极间间隔l 来下降“开”态电压呢？当极间间隔l 削减时，相同电压状况下，电场增强，“开”态电压必然会下降。如选用梯形横截面电极，依然取w2=2m，w1=4m 和h=2m，而l 别离为4m、3m、2m 时，“开”态电压别离对应为17Vrms、13Vrms、9.9Vrms。可是跟着极间间隔l 的减小，向顶部浸透的电场变弱，会使透射率下降。因而极间间隔l 的选取要归纳考虑“开”态电压和透射率这两个对立的要素。

　　选用梯形横截面电极对，能够将蓝相液晶显示器（BP- LCD）的“开”态电压Vop 下降到约10Vrms，而又保持合理的高透射率。

　　本节所评论的PS- BPLC 盒中电极的尺度为：电极宽度w =5m，电极高度h=3m，当为平板结构时尺度为：h=0.03m，极间间隔l=10m，上下玻璃极板距离为10m。只加一片偏振片时透射率为41%，加两片相互平行的偏振片时透射率为35%。取K=62nm/V